如何在交流電路的電容器？

如果 交流電源 被連接到電阻器，在時序圖中的任何點處的電路中的電流和電壓成比例彼此。 這意味著，電流和電壓的曲線將同時到達“峰”值。 在這種情況下，我們說的電流和電壓同相。

現在讓我們考慮如何在電容器交流電路的行為。

如果一個可變電壓源連接到電容器，其兩端的電壓的最大值將正比於在電路中流動的電流的最大值。 然而，峰值波正弦波電壓不會在同一時間作為最大電流前進。

在這個例子中，電流的瞬時值達到了四分之一週期（90 el.grad）之前，將應力最大值。 在這種情況下，我們說，“目前由90◦»超前電壓。

不像在一個電路的情況postoyanngoⅤ的電流值/ I不是恆定的。 然而，V最大的比率/ I最大值是非常有用的在電氣稱為該部件的電容性阻抗（XC）。 由於該值仍顯示電壓的比例的電流，即 在物理意義上的電阻測量單元是它的歐姆。 的值Xc電容器取決於電容（C）和AC頻率（f）。

由於連接到電容器的AC施加電壓有效值，如在交流電路，其被限定於電容器發生。 這種限制是由於 電抗 的電容器的。

因此，電流在含有除電容器沒有其他部件的電路的值由歐姆定律的替代版本確定

I _RMS = U _RMS / _XÇ

其中U _RMS -均方根（RMS）電壓。 需要注意的是X將替換_為 R的版本歐姆定律的價值直流。

現在我們看到，在交流電路中的電容器的行為不作為固定電阻器，因此也更複雜的情況。 為了更好地理解在這樣的電路中發生的過程，這是有用的引入矢量的概念。

該載體的基本思想-這表示該隨時間變化的信號的复值可被表示為的乘積的複數 （這是與時間無關）和複雜的信號，它是時間的函數的。

例如，我們可以表示功能的COS（2πνt+θ）只是作為一個複雜的常數^A∙ëJθ。

由於由數量（或模塊）和角度所表示的矢量，然後將它們圖形化通過在XY平面內旋轉的箭頭（矢量或）表示。

鑑於跨電容器“滯後”的電壓相對於電流代表它們的頂點佈置在一复平面所示在圖中的上方。 在該圖中，電壓和電流矢量順時針相反的方向中旋轉。

在這個例子中，在電容器的電流，由於其週期性過充。 作為電容器AC電路具有存儲和週期性地復位電荷，它和電源之間的能力是恆定的能量交換，這是在電稱為反應。